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Géométrie dans l'espace

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Géométrie dans l'espace : encyclopédie mathématique

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La gĂ©omĂ©trie dans l'espace consiste Ă  Ă©tudier les objets dĂ©finis dans la gĂ©omĂ©trie plane dans un espace Ă  trois dimensions et Ă  y ajouter des objets qui ne sont pas contenus dans des plans : surfaces (plans et surfaces courbes) et volumes fermĂ©s. Il s'agit donc de gĂ©omĂ©trie dans un espace Ă  trois dimensions.

Sommaire

[modifier] Géométrie euclidienne dans l'espace

On peut adopter, dans l'espace à trois dimensions, les même axiomes que la géométrie euclidienne.

Lorsque l'on étudie les objets de la géométrie plane, il suffit en général de se contenter de les imaginer dans un plan. Résoudre un problème revient ainsi à considérer différents plans, et à étudier les propriétés des objets contenus dans ces plans. La solution vient en général du fait qu'un objet appartient à plusieurs plans à la fois.

Les objets sont dits « coplanaires Â» s'ils appartiennent Ă  un mĂŞme plan. Notons que :

donc on peut dĂ©finir un plan par trois points non alignĂ©s – ou â€“ par deux droites sĂ©cantes – ou â€“ par deux droites parallèles non confondues – ou â€“ par une droite et un point hors de cette droite.

[modifier] Exemple d'objets non plans

Surfaces courbes ouvertes :

Volumes fermĂ©s :

[modifier] Adaptation de notions de géométrie plane

[modifier] Notions spécifiques

Voir aussi Géométrie analytique > Géométrie analytique dans l'espace.

[modifier] Géométrie non-euclidienne dans l'espace

On peut appliquer les axiomes des géométries non-euclidiennes (géométrie hyperbolique et elliptique) dans l'espace.

Le rĂ©sultat est assez dĂ©routant pour le sens commun, mais a permis le dĂ©veloppement de la thĂ©orie de la relativitĂ© gĂ©nĂ©rale, notamment en fournissant un modèle gĂ©omĂ©trique Ă  la gravitĂ©. On ne parle plus de « droite Â», mais de « gĂ©odĂ©sique Â» ; ainsi, la trajectoire d'un satellite dans l'espace est une gĂ©odĂ©sique, ce qui permet de prĂ©dire par exemple le phĂ©nomène d'avance du pĂ©rihĂ©lie; de mĂŞme, la trajectoire d'un rayon lumineux entre deux Ă©toiles correspond Ă  une gĂ©odĂ©sique de longueur nulle (ce qui ne signifie pas pour autant que les deux points de l'espace-temps soient confondus : rappelons que celui-ci constitue un espace non-euclidien).

En utilisant une gĂ©omĂ©trie dans l'espace euclidien et la thĂ©orie de la gravitation de Newton (force reliant les centres des astres), on obtiendrait une trajectoire elliptique sans avance du pĂ©rihĂ©lie, contrairement Ă  ce qui est constatĂ© expĂ©rimentalement (abstraction faite de l'avance du pĂ©rihĂ©lie due aux perturbations des autres planètes). On dit parfois, par boutade, que le modèle de gravitation de Newton n'est totalement valable que dans un seul cas : celui oĂą aucun corps massif n'est lĂ  pour en perturber le modèle, ce qui a Ă©videmment quelque chose de gĂŞnant.

[modifier] Bibliographie

[modifier] Voir aussi

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